MEDICIONES ACÚSTICAS

MEDICIONES ACÚSTICAS

Por E. G. Thurston* y W. H. Peaket†

La acústica, o la ciencia del sonido, definida rigurosamente como el estudio de las oscilaciones de compresión alrededor de una posición de equilibrio en medios continuos, se divide generalmente en dos grandes áreas. Estas áreas dependen de si los sonidos bajo estudio pueden o no ser escuchados por el llamado oído humano normal. La acústica subjetiva se refiere a los sonidos audibles, mientras que la acústica objetiva se refiere a aquellos fuera del rango audible.

TEORÍAS FUNDAMENTALES

Existen tres subdivisiones comunes:
(1) subsónica, incluyendo frecuencias por debajo de 20 cps;
(2) sónica, frecuencias entre 20 y 20,000 cps; y
(3) ultrasónica, frecuencias mayores a 20,000 cps.

Por simplicidad, se considera que los movimientos de partículas tienen una dependencia temporal sinusoidal. Entonces, el desplazamiento a de una partícula (o elemento de volumen infinitesimal) del medio puede escribirse en términos de dos parámetros cinemáticos fundamentales del campo acústico:

donde f = frecuencia y A = amplitud. Se deduce que la velocidad de la partícula es:

y la aceleración es:

Estas oscilaciones ocurren en un medio que puede caracterizarse por dos parámetros acústicos adicionales: impedancia acústica Z y constante de propagación k.

Si se extiende la atención más allá de la consideración de un solo punto, y se considera todo el medio, se encuentra que la perturbación acústica se propaga de manera ondulatoria. Por lo tanto, es necesario caracterizar cualquier variable acústica como función del espacio así como del tiempo.

El tipo más importante de movimiento acústico es la onda plana, en la cual las presiones acústicas y los desplazamientos de partículas tienen fases y amplitudes comunes en todos los puntos de cualquier plano perpendicular a la dirección de propagación de la onda (ver Fig. 1). El desplazamiento de la partícula en cualquier punto puede entonces escribirse:

y se dice que el medio está excitado por una onda plana de compresión que viaja en la dirección x, con frecuencia f=\omega /2\pi y constante de propagación k=2\pi /\lambda , donde \lambda es la longitud de onda. La velocidad de propagación de la onda es c=f\lambda =\omega /k (no confundir con la velocidad de la partícula v=dE/dt).

*Ingeniero de Investigación Senior, Hallierafters Co., Chicago, Illinois.
†Profesor Asistente de Ingeniería Eléctrica, Universidad Estatal de Ohio, Columbus, Ohio.
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La impedancia acústica Z_0 del medio se define como la relación entre la variación de presión \Delta p en la onda plana y la velocidad de la partícula v; está relacionada con la densidad \rho y la velocidad de propagación c en el medio como se muestra a continuación:

La intensidad I de una onda sonora es la tasa promedio de flujo de energía acústica por unidad de área normal a la dirección de propagación:

La velocidad de propagación de las ondas acústicas depende del medio.
La expresión general está dada por:

c=\sqrt{\frac{dp}{d\rho }}

donde dp es el cambio de presión asociado con un cambio en la densidad.

DESPLAZAMIENTO DE PARTÍCULA
VELOCIDAD DE PARTÍCULA
ACELERACIÓN DE PARTÍCULA
PRESIÓN EXCESIVA

(Fig. 1) Relaciones de fase entre desplazamiento de partícula, velocidad, aceleración y presión excesiva en una onda sonora.
(Fig. 2) Reflexión y refracción de una onda sonora plana en una frontera entre dos medios.

Como se muestra en la Fig. 2, las ondas acústicas planas obedecen las leyes usuales de refracción y reflexión. Cuando una onda sonora plana incide sobre una interfaz plana entre dos medios con densidades \rho _1 y \rho _2, y velocidades de propagación c_1 y c_2, y los rayos incidente, reflejado y transmitido (todos en el mismo plano) forman ángulos \theta _i,\theta _r,\theta _t con la normal a la interfaz, entonces:

Y las intensidades están relacionadas por:

En el caso de incidencia normal, esto se reduce a:

I_r=\left( \frac{Z_2-Z_1}{Z_2+Z_1}\right) ^2

…o se cancelan entre sí, y los puntos resultantes de amplitud mínima y máxima forman una onda estacionaria que permanece fija en el espacio. La relación de onda estacionaria (relación entre la amplitud máxima y mínima en la onda estacionaria) depende de la relación entre la amplitud de la onda reflejada y la de la onda incidente, I_r/I_i.

Es evidente a partir de la ecuación (12) que, en una interfaz entre dos medios con impedancias acústicas muy diferentes, una gran parte de la energía incidente será reflejada, produciendo relaciones de onda estacionaria elevadas. Las ondas sonoras se difractan y dispersan de manera similar a las ondas de luz, y al igual que las ondas electromagnéticas, pueden ser guiadas por tubos o conductos. Pueden ser enfocadas mediante reflectores o lentes acústicos.

Debido al gran rango de intensidades que se encuentran en las mediciones acústicas, es conveniente usar una escala logarítmica. Así, una intensidad I puede especificarse en términos de decibelios (db) respecto a un nivel de referencia definido I_0, mediante la expresión:

De manera similar, se dice que una presión P (o velocidad de partícula o amplitud) tiene una intensidad de D decibelios respecto a una presión de referencia P_0 si:

Es práctica común en la acústica de fase líquida usar el microbar (dyne/cm²) como presión de referencia P_0. En la acústica aérea, la presión de referencia usualmente se toma como 0.0002 dyne/cm². Este valor arbitrario fue adoptado porque es aproximadamente la presión sonora en el umbral de audición en seres humanos a 1,000 cps (frecuencia aproximada de mayor sensibilidad auditiva).

TRANSDUCTORES ACÚSTICOS

Los transductores acústicos se dividen en dos categorías:
(1) receptores, que convierten energía acústica en energía eléctrica; y
(2) transmisores, que convierten energía eléctrica en energía acústica.

Existe una gran clase de transductores que pueden usarse como receptores o transmisores, pero es habitual considerar cada función por separado, ya que los parámetros de interés en ambos casos son algo diferentes.

RECEPTORES ACÚSTICOS

Los receptores se dividen en tres clases principales según su campo de aplicación:

1. Micrófonos, que son accionados por ondas sonoras en el aire.
2. Hidrófonos, que son accionados por ondas sonoras en un líquido.
3. Detectores de vibración, que son accionados por el movimiento general de un sólido.

Micrófonos. Los micrófonos se clasifican según su mecanismo de funcionamiento y sus características de rendimiento o terminales:

1. Micrófono de botón de carbono. El campo sonoro actúa sobre un paquete de gránulos de carbono a través de un enlace para variar su resistencia, lo cual, con una fuente de corriente continua, produce un voltaje de corriente continua directamente proporcional a la presión sonora.
2. Bobina móvil (dinámico). El campo sonoro mueve una bobina en un campo magnético. Esto induce un voltaje en la bobina proporcional a la presión sonora.
3. Velocidad de cinta (gradiente de presión). El campo sonoro actúa sobre ambos lados de una cinta metálica suspendida entre los polos de un imán. El movimiento resultante induce un voltaje a través de la cinta proporcional al gradiente de presión en el campo acústico.
4. Piezoeléctrico. Las tensiones en un elemento piezoeléctrico resultan del campo sonoro y generan una salida proporcional a la presión.

5.       Electrostático (condensador). El campo sonoro actúa sobre un diafragma metálico estirado que forma una de las placas de un condensador, cuya capacidad varía según las variaciones en la presión sonora. Puede utilizarse en un circuito de corriente continua con una fuente de voltaje y una resistencia para desarrollar un voltaje a través de la resistencia, o en un circuito con tubo electrónico para modular la frecuencia de un oscilador. En ambas aplicaciones, la salida es proporcional a la presión.

6.     Las tres características que determinan la respuesta de un micrófono son: sensibilidad, directividad y respuesta en frecuencia. La sensibilidad se define usualmente como la relación entre la salida eléctrica en voltios y la entrada acústica en unidades de presión sonora. Debido al desarrollo extendido en el campo de la amplificación electrónica, esta característica tiene poca significancia.

7.     La directividad de un micrófono se presenta usualmente de forma gráfica para representar su sensibilidad relativa al ángulo de llegada de una onda plana perpendicular a un eje especificado. Las tres características de directividad más comunes son:
(1) Omnidireccional,
(2) Bipolar, y
(3) Cardioide, como se muestra en la Fig. 3.

8.     El omnidireccional, que responde de igual manera al sonido en todas las direcciones, es usualmente del tipo de presión. Los micrófonos de velocidad tienen respuesta bipolar, mostrando sensibilidad considerable al frente y atrás pero poca a los lados. El cardioide, o micrófono unidireccional, proporciona aún más discriminación contra sonidos no deseados provenientes de direcciones distintas a la de sensibilidad principal.

9.     La respuesta en frecuencia de un micrófono se expresa por el rango en el cual la salida es constante (plana) para una presión de entrada constante. Un micrófono típico diseñado para frecuencias audibles podría clasificarse como plano desde 40 hasta 15,000 cps.

10.  (a) (b) (c)
Fig. 3. Características comunes de directividad de micrófonos: (a) omnidireccional; (b) bipolar; (c) cardioide.

11.  HIDRÓFONOS

12.  Los tres parámetros —sensibilidad, directividad y respuesta en frecuencia— describen el rendimiento de los hidrófonos de manera muy similar a los micrófonos. Una diferencia importante entre micrófonos e hidrófonos es que en estos últimos la presión sonora a menudo actúa directamente sobre el elemento sin enlaces mecánicos intermedios. Esto es posible debido a la impedancia acústica mucho mayor de los líquidos en comparación con el aire, lo que permite una mejor adaptación acústica entre el elemento y el medio.

13.  DETECTORES DE VIBRACIÓN

14.  Los detectores de vibración son diseñados frecuentemente para que puedan ser fijados rígidamente al cuerpo en movimiento. Por lo tanto, toda la unidad de detección, incluyendo su carcasa, se mueve con el cuerpo vibrante. La salida depende entonces de la aceleración del cuerpo en el punto de contacto, y esta salida puede integrarse eléctricamente para producir una salida proporcional a la velocidad o al desplazamiento.

15.  Otros detectores de vibración contactan el objeto vibrante mediante un enlace mecánico que puede moverse en relación con la carcasa del detector. La salida de tales detectores es proporcional a la velocidad (desplazamiento del cuerpo vibrante).

16.  Las características de rendimiento se definen en términos de sensibilidad (voltios por unidad de desplazamiento, velocidad o aceleración), respuesta en frecuencia (que determina el rango de utilidad), y aceleración, velocidad o desplazamiento máximos que la unidad de detección puede soportar de forma segura.

…y todas aquellas otras fuentes que son irreversibles (no pueden ser utilizadas como receptores).

Los parámetros de mayor interés al describir transmisores son:
(1) la eficiencia (relación entre la energía radiada por el transmisor y la energía suministrada);
(2) la respuesta en frecuencia;
(3) el límite de potencia (cantidad máxima de potencia que puede suministrarse sin causar distorsión en la salida o daño); y
(4) la directividad.

Altavoces. Casi todos los altavoces incorporan el principio de bobina móvil. Se aplica corriente alterna a una bobina (usualmente llamada bobina de voz) que se mueve en un campo magnético. A la bobina se le une un diafragma o pistón, cuyo movimiento genera ondas sonoras proporcionales a la frecuencia de la corriente excitadora.

La eficiencia de los altavoces es baja, del orden del 5 por ciento. Tienen una respuesta en frecuencia de varias octavas, son omnidireccionales en frecuencias bajas, pero se vuelven altamente directivos (tendiendo hacia un haz estrecho de proyección) a medida que el diámetro del diafragma supera unas pocas longitudes de onda.

Se pueden obtener eficiencias de entre 30 y 50 por ciento en altavoces mediante el uso de una trompeta de área transversal creciente gradualmente. La directividad dependerá entonces de las características de la trompeta.

Proyectores de fase líquida. Los principales medios de transducción utilizados en transmisores para excitar ondas acústicas en líquidos son piezoeléctricos, magnetoestrictivos y electromagnéticos. Usualmente están diseñados como dispositivos resonantes y operan en su frecuencia fundamental. La potencia radiada disminuye rápidamente con la desviación respecto a la frecuencia fundamental. La relación de ancho de banda, o Q, de tales transductores se considera igual a fr/(f_2-f_1), donde fr es la resonancia y f_1 y f_2 son las frecuencias por debajo y por encima de la fundamental en las que la potencia radiada es la mitad de la potencia en resonancia.

Los proyectores piezoeléctricos de fase líquida pueden usarse desde 20 kc hasta más de 100 mc, y los transductores magnetoestrictivos son efectivos en el rango entre 10 y 100 kc. Ambos tipos tienen eficiencias del orden del 50 al 70 por ciento y relaciones de ancho de banda de entre 5 y 20.

Las capacidades de radiación de energía están limitadas al orden de 1 a 4 vatios/cm². Se pueden obtener intensidades de radiación de hasta 50 vatios/cm² aumentando la presión del líquido que rodea al transmisor y proporcionando medios especiales de enfriamiento. Los límites de radiación están determinados por el punto en el que comienza la cavitación y por las limitaciones físicas de la unidad.

Para aumentar la capacidad de manejo de potencia y controlar la directividad, muchos proyectores de fase líquida están compuestos por arreglos de transductores individuales.

PROYECTORES NO REVERSIBLES

Una variedad de proyectores, utilizados principalmente para excitar vibraciones acústicas en el aire, no son reversibles; es decir, no pueden ser utilizados como receptores. Entre estos se encuentran:

1. Altavoz de flujo de aire modulado. Un chorro de aire bajo presión es modulado por una válvula controlada por una señal eléctrica. Tales altavoces se usan en aplicaciones de megafonía. Tienen alta eficiencia y salida de potencia, pero alta distorsión y pobre respuesta en frecuencia.
2. Silbatos. Un chorro de aire incide contra un borde afilado. Tienen alta eficiencia pero son inestables en cuanto a frecuencia y amplitud, excepto cuando se acoplan a un dispositivo auxiliar como la cavidad resonante de un tubo de órgano.
3. Sirenas. Un chorro de aire comprimido es cortado por una serie de palas montadas en un disco giratorio de alta velocidad. Tienen alta eficiencia, altas intensidades y frecuencias estables y fácilmente controlables.

EXPLOSIVOS

Explosiones químicas en líquidos o sólidos y descargas por chispa en el aire son utilizadas a veces para producir energía de ruido de banda ancha o para otros propósitos especiales, como el rango acústico y sondeos sismográficos. Las características de frecuencia pueden controlarse usando la explosión para excitar una cavidad resonante. Tales sistemas han sido investigados recientemente, especialmente en los Estados Unidos. Muestran potencial para producir grandes intensidades de salida, especialmente en líquidos, con aparatos de costo relativamente bajo.

MEDICIÓN DEL NIVEL DE SONIDO Y DEL RUIDO

Las mediciones acústicas pueden dividirse en dos grandes áreas:
(1) la medición de las variables del campo sonoro, y
(2) mediciones en las que el comportamiento del campo sonoro es indicativo de alguna otra propiedad de interés.

NIVEL DE INTENSIDAD O NIVEL DE PRESIÓN

120 100 80 60 40 20 0
NIVELES DE SONORIDAD 120
110 90 70 50 40 30 20 10 0
–10 –20 –30 –40 +10
20 100 500 1,000 5,000 10,000
FRECUENCIA, CPS

Fig. 4. Contornos de igual sonoridad o curvas de Fletcher-Munson.

RESPUESTA ELÉCTRICA EN FRECUENCIA

20 60 100 400 1,000 3,000 10,000 20,000
FRECUENCIA, CPS

Fig. 5. Respuesta en frecuencia de un medidor de nivel de sonido típico. Nótese el efecto de las redes de ponderación.

Las mediciones del primer tipo son importantes para quienes se especializan en acústica, pero para los ingenieros en instrumentación este tipo de medición suele estar relacionado con un problema de ruido.

El tema de la medición y el control del ruido está recibiendo una atención creciente. Los fabricantes reconocen el valor comercial del control adecuado del ruido en sus productos.

Gracias por compartir este último bloque, Iván. Aquí tienes la traducción textual y literal completa:

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Higienistas industriales, otólogos, arquitectos, expertos en construcción y acústicos.
El instrumento básico para obtener datos sobre condiciones de ruido es el medidor de nivel sonoro. Este dispositivo consta de tres secciones funcionales:
(1) un micrófono calibrado,
(2) una red de ponderación en frecuencia, y
(3) un amplificador calibrado con un medidor que indica directamente el nivel sonoro en decibelios.

Existe una diferencia entre el nivel de sonoridad y el nivel de presión sonora (relacionada con la diferencia entre acústica subjetiva y objetiva). El nivel de presión sonora es el valor real de la presión sonora en un punto, usualmente expresado en decibelios respecto a 0.0002 dyne/cm².

El nivel de sonoridad de un sonido es el nivel de presión sonora de un tono estándar (usualmente de 1,000 cps) que suena igual de fuerte que el sonido bajo medición.

Los niveles de sonoridad de tonos puros y bandas estrechas de ruido han sido investigados por Fletcher y Munson, quienes graficaron los resultados. Estas gráficas se conocen comúnmente como curvas de Fletcher-Munson o contornos de igual sonoridad (ver Fig. 4). Los números en los contornos representan los niveles de sonoridad del sonido en fones (el nivel de presión sonora de un tono de 1,000 cps que suena igual de fuerte). Así, si una determinada onda sonora compleja suena igual de fuerte que un tono de 1,000 cps con un nivel de presión sonora de 60 dB re 0.0002 dyne/cm², se dice que la onda compleja tiene un nivel de sonoridad de 60 fones, independientemente de su nivel de presión sonora.

Los medidores de nivel sonoro usualmente tienen configuraciones etiquetadas como A, B y C. Estas seleccionan redes de ponderación diseñadas sobre la base de los contornos de igual sonoridad. Su propósito es compensar las características de frecuencia del oído para tonos puros a diferentes niveles. La red A corresponde a 40 dB, la red B a 70 dB, y la red C es aproximadamente plana. La Figura 5 muestra curvas de respuesta típicas para las tres redes.

El ruido fuerte no solo interfiere con la inteligibilidad del habla y causa nerviosismo y reducción de la eficiencia en el personal, sino que también puede causar daño auditivo. Debido a la gravedad e importancia del problema, se han establecido clasificaciones tentativas. Estas se listan en la Tabla 1.

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Tabla 1. Clasificaciones tentativas de niveles de ruido dañinos para la audición humana por exposición continua

Frecuencia (Hz)	Nivel para ruido de banda ancha (dB)	Nivel para tono puro (dB)
20–75	110	96
75–150	102	88
150–300	97	85
300–600	95	84
600–1,200	95	83
1,200–2,400	95	82
2,400–4,500	95	81
4,800–9,600	95	—

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La mayoría de los ruidos contienen muchas frecuencias, por lo tanto deben usarse los valores de la segunda columna de la Tabla 1. En algunos casos, sin embargo, el ruido puede estar concentrado en una banda muy estrecha o ser un tono relativamente puro, como una sirena, en cuyo caso se aplican los valores de la tercera columna.

Si solo se dispone de un medidor de nivel sonoro, se recomienda tomar lecturas en las tres redes de ponderación, y una clasificación sugerida se basa en la lectura obtenida con la red B. Cualquier lectura en la red B por encima de 100 dB debe considerarse probablemente insegura para exposiciones diarias durante varios meses, y deben tomarse medidas para reducir el ruido o proteger los oídos. Las lecturas por debajo de 80 dB son probablemente seguras incluso cuando el ruido es un tono relativamente puro. Para exposiciones cortas de quizás menos de una hora, estos valores pueden incrementarse en aproximadamente 20 dB.

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ACÚSTICA EN LA INDUSTRIA

Aplicaciones de baja potencia

Las aplicaciones de baja potencia se caracterizan no solo por la baja intensidad de la onda sonora utilizada, sino también por el hecho de que no se espera que la onda sonora cause ningún cambio en las características químicas o físicas del medio. Por lo tanto, tales aplicaciones se encuentran en pruebas, inspección y control, utilizando generalmente energía acústica en el rango ultrasónico.

Ensayo no destructivo

En los procedimientos de inspección acústica, se propaga una onda sonora de frecuencia ultrasónica dentro de la pieza bajo inspección. Los defectos se localizan por la reflexión de la onda desde cualquier interfaz en el objeto, como una grieta. Tres técnicas de uso común son:
(1) ensayo por transmisión,
(2) ensayo por pulsos, y
(3) ensayo por resonancia.

La técnica de ensayo por transmisión utiliza un transductor que genera un tren de ondas continuo, y un segundo transductor en el extremo opuesto que actúa como receptor. Ambos transductores están acoplados a la pieza mediante una película de aceite o la pieza está completamente sumergida en un líquido. Si no hay fallas, la salida del transductor es constante, pero cualquier irregularidad como una grieta u objeto extraño causará cierta reflexión de las ondas transmitidas y una consecuente reducción en la salida del receptor. Este método se utiliza con éxito en aplicaciones como pruebas de motores de cohetes e inspección de neumáticos para detectar defectos internos.

En la técnica de ensayo por pulsos, se proyectan pulsos ultrasónicos de corta duración (1 a 10 microsegundos) dentro de la pieza bajo prueba. El transductor, usualmente un cristal de cuarzo, actúa como transmisor y receptor. El pulso original se sincroniza con el barrido de un tubo de rayos catódicos para que él, y cualquier reflexión, puedan visualizarse en el tubo. Una falla se indica por la aparición de un pequeño pulso reflejado entre el pulso inicial y su reflexión desde la pared opuesta de la pieza. Así puede determinarse la posición del defecto en el objeto de prueba.

Ambas técnicas tienen desventajas, ya que las piezas complejas desarrollan reflexiones espurias, lo que requiere considerable habilidad en la prueba. Estos métodos son superiores a las pruebas por rayos X en que las ondas sonoras no se atenúan significativamente en los metales, lo que permite la inspección de piezas mucho más gruesas que con rayos X. Además, pueden detectarse discontinuidades que pasan desapercibidas en técnicas normales de rayos X.

Los métodos de ensayo por resonancia se utilizan principalmente para medir el espesor de materiales de forma rápida y precisa, con la ventaja de que la pieza puede medirse desde un solo lado y sin necesidad de perforar agujeros ni causar daño alguno. El ensayo por resonancia emplea el principio de que un cristal vibrante reacciona cuando existe resonancia acústica. Esto ocurre siempre que la pieza tenga una longitud igual a un múltiplo entero de media longitud de onda.

Los métodos estándar para el uso de ultrasonido en ensayos no destructivos (medición de espesor, detección de fallas, etc.) han sido tratados exhaustivamente en la Ref. 12a. Técnicas más recientes, basadas en la excitación de ondas de corte, son consideradas por Worlton.4fi

Medición de flujo

Un medidor de flujo ultrasónico desarrollado en el National Bureau of Standards emplea dos transductores que introducen y reciben ondas acústicas del líquido bajo medición. Estos dos transductores son conmutados eléctricamente a alta velocidad, de modo que cada transductor actúa alternativamente como proyector y luego como receptor.

Cuando la onda sonora viaja en la misma dirección que el líquido, la velocidad de flujo se suma a la velocidad de propagación del sonido; en la dirección opuesta se resta. Así, la velocidad de flujo produce una diferencia de fase en la señal recibida, que es independiente de variables como el cambio de temperatura. La diferencia de fase se mide electrónicamente y la velocidad de flujo se indica directamente.

Los medidores de flujo acústicos han sido descritos en la Ref. 12b, pp. 4-89 y 4-90, y en dos artículos de Linford.

…y el tiempo que tarda un pulso en reflejarse hacia el segundo transductor desde los reflectores acústicos. El resultado se convierte eléctricamente para indicar digitalmente en centésimas de pie y es independiente del tipo de líquido o de la temperatura.

Los indicadores acústicos o sónicos de nivel de líquido han sido descritos en la Ref. 12b, p. 5-43.

Mediciones de consistencia

También se han desarrollado técnicas para monitorear la consistencia de materiales tan diversos como helado y suspensiones de pulpa de papel, mediante la medición de la atenuación de ondas acústicas (véanse, por ejemplo, las patentes estadounidenses 2,755,662, R. C. Swengel, 24 de julio de 1956; y 2,768,524, R. B. Beard, 30 de octubre de 1956).

Aplicaciones de alta potencia

Las aplicaciones para generadores ultrasónicos de alta potencia utilizan cavitación violenta para provocar algún cambio físico o químico específico. Aunque no está completamente comprobado, se cree que los efectos que ocurren son producidos por ondas de choque que se generan en la fase de implosión del ciclo de cavitación.

Cuando el valor máximo de presión sonora en un líquido supera la presión hidrostática, el líquido se desgarra formando bolsas de vapor. Esto ocurre en puntos donde la presión neta es suficientemente negativa durante la fase de rarefacción del ciclo de presión. En la fase positiva del ciclo de presión, estas “burbujas de cavitación” implosionan violentamente y generan intensas ondas de choque locales. Estas son útiles para limpieza, desengrase, perforación, mezcla y dispersión, soldadura y para provocar reacciones químicas.

REFERENCIAS

Libros

1. Kindler, L. E., y A. R. Frey: Fundamentals of Acoustics, John Wiley & Sons, Inc., Nueva York, 1950.
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3. Beranek, L. L.: Acoustic Measurements, John Wiley & Sons, Inc., Nueva York, 1949.
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Artículos técnicos

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